Спектроскопия атмосферы

Скачать в djvu «Спектроскопия атмосферы»


Во-вторых, осуществляется вычисление матрицы корреляции p(k) и дисперсий o(k) величин k через соотношения:


о] (к) = Qu (k); ри (к) = Qu (£)/(<*« (к) a, (k)).    (3.34)


В-третьих, с помощью выражения


Q(Y) = B(Yt k)Q(k)B'(Y, k),    (3.35)


где В — матрица первых производных Y по /г, проводился перенос ошибок величин k на рассчитываемые параметры К, не участвующие в обратной задаче.


В-четвертых, в ходе итерационного процесса проводится анализ ошибок с тем, чтобы контролировать сходимость.


В работе [13] реализован вариант ОСЗ, при котором для нахождения потенциала используются только определенная группа постоянных {Ymj} выбранная таким образом, что их число


равно числу определяемых параметров kn, а также вариант, при котором используются все известные Ymj- Система уравнений ОСЗ в последнем случае является переопределенной что позволяет при анализе статистике учитывать не только распространение погрешностей экспериментальных данных, но погрешности самой теоретической модели.


При наличии достаточного количества экспериментальных данных программы в сочетании с формулами САВ позволяют рассчитать ангармоничность потенциала до 12-го порядка. Нам не известны публикации, в которых была бы получена потенциальная функция в столь высоких приближениях. Время счета на БЭСМ-6 с двойной точностью не превышает 10 мин.


С помощью САВ для молекул СО, Na2, Mg2, у которых известны экспериментальные СП Ymj с высокими значениями га и /, в работе [5] получены наиболее полные данные об ангармоническом потенциале взаимодействия ядер (табл. 3.6).


Рассчитанные значения постоянных потенциальной энергии и их дисперсий для двухатомных молекул в электронном состоянии X


Постоян


ные


С12016


N32


мё2


to

Скачать в djvu «Спектроскопия атмосферы»