Системы катапультирования ракет

Скачать в pdf «Системы катапультирования ракет»


ткатЕикат    + кз )


г


Г


к —1



2пц Рц


F4


к г


Г[РТ Г


к


1


F3


к г -1


V Рц 7


V


V


7


7

Здесь рц давление в рабочем цилиндре в момент начала торможение (и равное ему давление в тормозной камере); [рТ] — предельное давление в тормозной камере; F4 и F3 рабочие площади тормозной камеры и цилиндра (см. рис. 6.1); кз = 0,1 — 0,2 — коэффициент, учитывающий отклонение реальной кривой давления от идеальной.


Далее проводятся расчеты процессов торможения, при которых уточняется зазор между проушиной 1 и цилиндром, в который она входит, а также изменение площади байпасной проточки 8 по длине, обеспечивающее постоянство давления в тормозной камере. В конце расчетов проверяется динамика отскока тормозного поршня, при котором исключается удар поршня 4 о стенку 6. При этом учитываются поступление газа через байпасный канал 8 в объем между поршнем и стенкой 6 и истечение газов из этого объема через отверстия в стенке.


Для уменьшения диаметра тормозного цилиндра можно использовать схему с форсированным сбросом давления из рабочего цилиндра. Для этого рассмотрим подробнее процессы, происходящие при раскрытии окон сброса. Будем рассматривать окна, высота которых не менее 0,3 от диаметра цилиндра, с минимальными перемычками. При открытии окон в силовом цилиндре распространяется пакет волн разрежения. Давление в районе наружной кромки поршня скачком падает до критического (0,5-0,55 от давления, которое действовало на поршень до открытия). Волны разрежения, распространяющиеся в сторону штока, уменьшают давление, действующее на поршень. Эти волны достигают штока через промежуток времени Дх1 = (R — r) / c (R и r — радиусы цилиндра и штока, с — скорость звука). Если к этому моменту площадь открывшихся окон сравняется с рабочей площадью цилиндра, то сила, действующая на поршень, уменьшится почти в два раза. Далее сила остается практически неизменной до момента, пока не вернутся волны, отраженные от верхнего днища цилиндра (через Ат2 = 2L / C , где L — длина силового цилиндра). Давление в районе дна останется неизменным, пока до него не дойдут волны разрежения, т.е. в течение Ат3 = L /C от начала открытия окон. Таким образом, если обеспечить форсированный сброс давления из рабочей камеры, то ориентировочный график изменения осредненных по площади давлений на поршне и верхней крышке будет иметь вид, показанный на рис. 6.2.

Скачать в pdf «Системы катапультирования ракет»