Системы катапультирования ракет

Скачать в pdf «Системы катапультирования ракет»


Для расчета условия перехода деформаций в пластическую область и определения напряжений при пластических деформациях будем использовать модель Треска-Сен-Венана. В соответствии с этой моделью определяющей является разность большего и меньшего из главных напряжений, которая в пластической области равна пределу текучести ст при данной температуре. В данном случае термонапряжения по модулю значительно выше, чем напряжения, вызванные продольным усилием и давлением. Пластическая зона появляется в момент, когда вследствие прогрева большее по модулю сжимающее напряжение на горячей поверхности достигает предела текучести — оно является минимальным (az на рис. 5.3,в). Радиальное напряжение при этом является максимальным (в соответствии с допущением 1 его можно считать равным нулю), а третье напряжение (стф на рис. 5.3,в) — промежуточным (оно также сжимающее), и его изменение по допущению 7 по-прежнему описывается законом Гука. В дальнейшем расширяется пластическая зона (ее толщина — c1z). При этом вследствие прогрева промежуточное напряжение сф уменьшается (по модулю растет; его рост в рамках модели Треска-Сен-Венана описывается формулой (5.9), притом что az =т) и в какой-то момент также становится равным пределу текучести. Дальнейшее уменьшение этого напряжения невозможно, иначе разность между нулевым радиальным напряжением и сф превысит предел текучести. В дальнейшем сф = az = -стт. Через с1ц> обозначим толщину зоны, в которой сф > -стт (стф описывается формулой (5.9)), и зоны, в которой сф = -стт. При NJkD > pD/2 с > c1z и именно с является толщиной пластической зоны. Аналогично происходит процесс перехода деформаций в пластическую зону и около холодной поверхности стенки. Толщины зон, в которых соответствующие напряжения равны ст, обозначены через с и c2z.


Таким образом, напряжения определяются по следующим зависимостям:


— От ,


E , Eц    E

Скачать в pdf «Системы катапультирования ракет»