Нанокристаллические материалы: методы получения и свойства

Скачать в djvu «Нанокристаллические материалы: методы получения и свойства»


Металл


Тт. к


L,


Дж/моль


<У„


Дж/м2


МОЛ1>/м’


О/.


Дж/м2


р,-К>-


mo.Wm-1


ttl(>10, м, ур. (3.7)


А1


934


10 700


1,032


0,926


0,865


0,894


4,43


Си


1358


13 050


1,592


1,320


1,310


1,250


4,07


Ni


1728


17 470


2,104


1,400


1,750


1,350


3,82


Ti


1943


14 150


1,797


0,910


1,500


0,868


5,80

Экспериментально поверхностное плавление наблюдалось в [231, 232] на пленках РЬ, где плавление поверхности начиналось при температуре, составляющей 0,75 от температуры плавления Т„, массивного свинца; толщина расплавленного слоя росла по мере приближения к Тт. Поверхностное плавление наблюдали также на Аг [233], 02 [234], Ge [235], Ne [236].


Авторы [237] предложили другую физическую картину плавления наночастиц. Согласно [237], кластеры с заданным числом атомов имеют резкий нижний предел температуры 7}их термодинамической стабильности в жидком состоянии и резкий верхний температурный предел Тт термодинамической стабильности кластера в твердом состоянии. Совокупность одинаковых кластеров ведет себя как статистический ансамбль, который в определенном интервале температур и давлений состоит из твердых и жидких кластеров. Отношение количества твердых и жидких кластеров равно ехрС-ЛС/Т), где AF — разность свободных энергий в твердом и жидком состояниях. Равновесие между твердыми и жидкими кластерами является динамическим, и каждый отдельный кластер переходит из твердого состояния в жидкое и обратно. Поскольку частота перехода между твердым и жидким состояниями кластера мала, то для каждой фазы успевают установиться равновесные свойства.

Скачать в djvu «Нанокристаллические материалы: методы получения и свойства»