Лазерные системы обработки и передачи информации

Скачать в pdf «Лазерные системы обработки и передачи информации»


Внутримодовая дисперсия в оптоволокне определяется следующим соотношением:


t = l (d2p/dw2)Aw,    (7.9)


где Aw — спектральная ширина излучения источника.


Ясно, что с точки зрения физики t — это промежуток времени, в течение которого принимаемая оптическая мощность превышает половину своего максимального значения. Иногда t называют длительностью импульса на полувысоте.


Можно показать [2], что волноводная дисперсия в градиентном волокне также зависит от а и значительно уменьшается вместе с межмодовой дисперсией при а®2.


Следует отметить, что материальная дисперсия практически всегда преобладает над волноводной.


Поскольку эффекты, обусловливающие наличие и величину межмодовой и внутримодовой дисперсии, независимы, для оценки общей дисперсии пригодна следующая формула:


Dts = (Ат2! + Ат22)1/2,    (7.10)


где Ат1, Ат2 — среднеквадратическое уширение импульса из-за межмодовой и внутримодовой дисперсии.


На рис. 7.8 приведены зависимости уширения импульса от параметра a профиля показателя преломления оптоволокна и ширины спектральной линии источника излучения ус.

Рис. 7.8. Зависимости теоретического уширения импульса при отсутствии и при наличии материальной дисперсии


Так же как и в ступенчатом оптоволокне, в градиентном помимо световодных мод присутствуют моды утечки (рис. 7.9).


Некоторые моды, введенные в область между r! и r2, способны распространяться на некоторое расстояние в сердцевине и далее затухают в оболочке. Подобный процесс «выравнивания» мод может происходить на длине оптоволокна до 1 км.


Нежелательные моды высоких порядков и моды утечки можно удалить из оптоволокна путем его изгиба.


Затухающей* Свет овод на л Эату-хак>-



Залпа    та да и мода щая волна



Волпа В



поолочке



и>гпг(г)



г— (кгг)+£1

Скачать в pdf «Лазерные системы обработки и передачи информации»