Лазерные системы обработки и передачи информации

Скачать в pdf «Лазерные системы обработки и передачи информации»


Групповую и фазовую скорость распространения каждой моды определяет постоянная распространения bkm. При этом должно выполняться условие


2pn1 / l < bkm < 2pn2 / l,    (6.6)


где n1 , n2 — показатели преломления материала сердцевины и оболочки. Анализируя условия (6.5) и (6.6), можно сделать вывод, что на некоторой длине волны в оптоволокне будет распространяться только одна мода — НЕ11. На рис. 6.7 схематически изображены допустимые пределы изменения значений ukma.


На рис. 6.8 схематически показана зависимость постоянной распространения b от частоты без учета и с учетом дисперсии.


3(иа)

Рис. 6.7. График функций Бесселя и соответствующие моды в ступенчатом оптоволокне а)    б)


Рис. 6.8. Зависимость постоянной распространения от угловой частоты без учета (а)


и с учетом дисперсии (б)



Если разница показателей преломления сердцевины и оболочки оптического волокна мала, т.е. щ — щ << щ , то картина мод упрощается. Составляющие поля Ех и Ну оказываются близкими к нулю, продольные составляющие Ez и Hz много меньше поперечных Ey и Их. В результате получаются линейно поляризованные моды LPkm (рис. 6.9).

Рис. 6.9. Картины поперечных электрических полей в сердцевине ступенчатого оптоволокна для четырех мод ЬРц


Каждая мода LP0m получается из НЕ: мода LPт — из ТЕот , TMom и НЕ2т мода LPkm (к>2) — из НЕк+1 т , ЕН к-1т


•    НЕ и становится LP01


• ТЕ01 , TM0i , НЕ2 становится LP11


EH11 и НЕ31 становится LP21


• НЕ12 становится LP02 и т.д. (см. рис. 6.7).


Условие отсечки принимает вид


икта ^к-1 т.    (6.7)

Скачать в pdf «Лазерные системы обработки и передачи информации»