Измерения скорости газа в ракетно-космической технике

Скачать в pdf «Измерения скорости газа в ракетно-космической технике»


от атомности газа и может быть определено из кинетической теории:


Pr =


4k


9k — 5


или по эмпирической формуле


Pr =



k 23


3,2(k -1)



(1.3)


Вязкость, так же как и теплопроводность, проявляется в окрестности тела в пределах пограничного слоя. Внешнее течение в виде невозмущенного набегающего потока в неограниченном пространстве с постоянными физическими параметрами условно считается невязким. Параметры такого течения: vx, рш, рш, Тх. В стендовых условиях внешнее течение обычно реализуется в ограниченном пространстве — тракте (трубе переменного проходного сечения) и параметры невязкого течения отождествляются с осред-ненными по поперечному сечению параметрами (обозначены далее чертой сверху).


При рассмотрении движении совершенного газа в трубе с переменной площадью проходного сечения F и осевой координатой х при постоянстве расхода, отсутствии притока (оттока) тепла и сил трения, а также в пренебрежении массовыми силами, уравнения сохранения массы (неразрывности), количества движения и энергии имеют вид.


1) pVF = m — const, 2) vdV = — =, 3) cpT +    = epT0    (1.4)


dx p dx    2


Из второго и третьего уравнений следует уравнение адиабаты:


(1.5)


Р


— const.


р р


Используя третье уравнение и уравнение состояния (1.3), получаем уравнение Бернулли для газов:


_2 _ _


(1.6)


v_ +    к p = к Ро


2 к —1 р к —1 р0


где p0, р0, Т0 — параметры в сечении с нулевой скоростью, которые в данном случае (отсутствие потерь) совпадают с параметрами адиабатически заторможенного потока (параметры торможения).


При исследовании обтекания модели изделия, геометрически подобной натурному образцу, необходимо воспроизвести на стенде все перечисленные выше физические параметры с учетом соотношений (1.1)___(1.5). Однако и сама система тепловой защиты

Скачать в pdf «Измерения скорости газа в ракетно-космической технике»