Измерения скорости газа в ракетно-космической технике

Скачать в pdf «Измерения скорости газа в ракетно-космической технике»



a 2 — v2



(2.29)


Для небольших скоростей (50 м/с и меньше) значения A = 1- У22 и B = (1 — v2 /a2)/(1- vП /a2)112 близки к единице.


Скорость звука зависит от температуры воздуха и, в незначительной степени, от влажности воздуха:


а = 20,067 [T(1 + 0,32рв / p)]1/2 ,    (2.30)


где рв — давление водяных паров, р — атмосферное давление, что должно учитываться при измерениях.


Для нахождения статистических значений наборов t1 и t2 проводится целая серия таких измерений. В методе импульсных звуковых сигналов имеется ограничение точности частотной характеристики приемо-передающей системы. Акустические анемометры для измерений в атмосфере имеют полосу пропускания порядка 100 Гц. Пространственное разрешение ограничено вихрями с размерами, превышающими длину пути звукового сигнала, типичное значение которой примерно 0,5 м.


2.6. Методы, основанные на измерении подъемной силы и сопротивления


Возможно использование датчика с маленьким крыловым профилем для измерения модуля мгновенной скорости газа и поперечной составляющей турбулентности. В турбулентном потоке мгновенная скорость v и угол атаки а изменяются случайным образом. Подъемная сила профиля площадью S для квазистационарного случая в линейном приближении определяется формулой


(2.31)


Используя линейную аппроксимацию, т.е.    v«vx    и


a « Avy / vx , получаем вертикальную составляющую скорости как линейную функцию подъемной силы:


Avv / v x = Y / const ,



x



(2.32)


где константа равна V pS(dCy /da) . Ограничения, при которых справедливо линейное приближение, такие же, как для анемометра с нагретой нитью. Считается, что датчик можно использовать, если среднеквадратическое значение вертикальной составляющей мгновенной скорости не превышает 30% средней скорости.

Скачать в pdf «Измерения скорости газа в ракетно-космической технике»